The elastic deformation, which occu

The elastic deformation, which occurs in the first stage of the load-displacement curve, is due to bending of the edges, the elongation of cell walls and the gas pressure trapped in the cells. In the samples corresponding to points B and B’, for the different type of foam studied deformation is not visible (see Fig. 10 and Fig.12). This deformation is almost reversible, and it occurs uniformly throughout the sample. In this elastic stage, regions with higher or lower deformation were not observed, that is, it is not possible to locate the beginning of the deformation on the images shown.. This deformation is not uniform due to the irregular structure of the foam (the pore size distribution, density gradient, different thickness of cell walls, etc.), as shown in Fig. 3 and Fig. 4. The slight slope (see Fig. 9 and Fig. 11) that characterizes this region may be related to the compression of fluid trapped in the cells, or the presence of tensile stresses in the cell walls. The slope increases with increasing density of the foam (see Table 1). The initial collapse begins in a small group of cells. The initial failure appears in the region with the lowest local density of the sample.

A progressive collapse of the cells was observed in the “plateau” stage of the load displacement curve, as shown by points C, D and F in Fig. 10 and C’, D’ and F’ in Fig. 12 (see also Fig. 9 and Fig. 10). After reaching the elastic limit, the collapse of the cells starts, mostly by distortion (stretching), rotation and/or sliding of the edges and cell walls, with permanent deformation (see points C and C’ in Fig. 10 and Fig. 12, respectively). The mechanisms are schematically shown in Fig. 14. The cell distortions arise at multiple cells along a deformation band of material. The distortions involve phenomena based on geometric and material non linearities: (i) plastic buckling manifests itself suddenly through cell walls followed by localized plasticity and (ii) bending of at least one cell in each of the susceptible cells. Despite these inelastic mechanisms, - cells do not collapse. Those cells most susceptible to distortions are elliptic and contain curved cell walls. The plastic buckling and bending of individual cells induces strain concentrations in neighbouring cells and causes both elastic distortion and rotations. If neighbouring cells have comparable strength, the resulting stress redistribution will be sufficient to localize deformation in an entire layer of the cells, normal to the loading axis. However, these strains must be insufficient to cause a buckling instability in contiguous cells along the loading axis, perhaps because an elastic part is retained.

Résultats (Français) 1:

La déformation élastique, qui se produit dans la première phase de la courbe de charge / déplacement, est due à la flexion des bords, de l'allongement des parois cellulaires et la pression du gaz emprisonné dans les cellules. Dans les échantillons correspondant aux points B et B', pour les différents types de déformation de la mousse a étudié ne sont pas visible (voir Fig. 10 et Fig. 12). Cette déformation est presque réversible, et il se produit uniformément tout au long de l'échantillon. Dans cette étape élastique, régions avec déformation supérieure ou inférieure n'ont pas été observées, autrement dit, il n'est pas possible de localiser le début de la déformation sur les images montrées... Cette déformation n'est pas uniforme en raison de la structure irrégulière de la mousse (la répartition porométrique, gradient de densité, différentes épaisseurs de parois cellulaires, etc.), comme illustré à la Fig. 3 et Fig. 4. La pente légère (voir Fig. 9 et Fig. 11) qui caractérise cette région peut être liée à la compression du fluide pris au piège dans les cellules, ou la présence de contraintes de traction dans les parois cellulaires. La pente augmente avec la densité de la mousse (voir tableau 1). L'effondrement initial commence dans un petit groupe de cellules. La défaillance initiale apparaît dans la région avec la plus faible densité locale de l'échantillon.Un effondrement progressif des cellules a été observé à la phase « plateau » de la courbe de déplacement de charge, comme en témoignent les points C, D et F Fig. 10 et C', D' et F' de la Fig. 12 (voir aussi Fig. 9 et Fig. 10). Après avoir atteint la limite d'élasticité, l'effondrement des cellules commence, pour la plupart par la distorsion (étirement), rotation et/ou glisser les bords et les parois cellulaires, avec déformation permanente (voir points C et ' Fig. 10 et Fig. 12, respectivement). Les mécanismes sont schématiquement représentés dans la Fig. 14. Les distorsions de la cellule se posent à cellules multiples le long d'une bande de déformation du matériau. Les distorsions impliquent des phénomènes issus des non-linéarités non géométriques et matériels: (i) plastique flambage manifestes lui-même tout à coup à travers les murs de la cellule suivie de plasticité localisée et (ii) de flexion d'au moins une cellule dans chacune des cellules sensibles. Malgré ces mécanismes d'inélastiques-cellules s'effondre pas. Ces cellules plus sensibles aux distorsions sont elliptiques et contiennent des courbes des parois cellulaires. Le plastique de flambage et de flexion de cellules individuelles induit des concentrations de souche dans les cellules voisines et provoque une distorsion élastique et des rotations. Si les cellules avoisinantes ont force comparable, la redistribution de contrainte qui en résulte sera suffisante pour localiser la déformation dans un ensemble de la couche des cellules, perpendiculaires à l'axe de chargement. Toutefois, ces souches doivent être insuffisantes pour causer une instabilité flambement en cellules contiguës, le long de l'axe de la charge, peut-être parce qu'une partie élastique est conservée.

Résultats (Français) 2:

La déformation élastique, qui se produit dans la première étape de la courbe charge-déplacement, est due à la flexion des bords, l'allongement des parois cellulaires et la pression du gaz piégé dans les cellules. Dans les échantillons correspondant à des points B et B ', pour les différents types de mousse étudié la déformation est pas visible (voir fig. 10 et Fig.12). Cette déformation est presque réversible, et il se produit de façon uniforme tout au long de l'échantillon. Dans cette étape élastique, les régions dont la déformation supérieure ou inférieure n'a été observé, ce qui signifie qu'il est impossible de localiser le début de la déformation dans les images présentées .. Cette déformation est non uniforme en raison de la structure irrégulière de la mousse (le Répartition de la taille des pores, le gradient de densité, épaisseur différente de parois cellulaires, etc.), comme le montre la Fig. 3 et Fig. 4. La légère pente (voir Fig. 9 et Fig. 11) qui caractérise cette région peuvent être liées à la compression de fluide piégé dans les cellules, ou la présence de contraintes de traction dans les parois cellulaires. Les augmentations de la pente avec l'augmentation de la densité de la mousse (voir tableau 1). L'effondrement initial commence dans un petit groupe de cellules. La défaillance initiale apparaît dans la région avec la plus faible densité locale de l'échantillon. Un effondrement progressif des cellules a été observée dans le "plateau" stade de la courbe de déplacement de charge, comme indiqué par les points C, D et F dans la figure. 10 et C ', D' et F 'sur la figure. 12 (voir aussi Fig. 9 et Fig. 10). Après avoir atteint la limite d'élasticité, l'effondrement des cellules commence, la plupart du temps par la distorsion (étirement), la rotation et / ou de glissement des bords et les parois cellulaires, avec une déformation permanente (voir les points C et C 'dans la Fig. 10 et Fig. 12 , respectivement). Les mécanismes sont schématiquement représentés sur la figure. 14. Les distorsions cellulaires surviennent à de multiples cellules le long d'une bande de déformation du matériau. Les distorsions impliquent des phénomènes sur la base de non linéarités géométriques et matérielles: (i) le flambage plastique se manifeste soudainement à travers les parois des cellules, suivie par plasticité localisée et (ii) de pliage d'au moins une cellule dans chacune des cellules sensibles. Malgré ces mécanismes inélastiques, - cellules ne fusionnent pas. Les cellules les plus sensibles aux distorsions sont elliptiques incurvées et contient les parois cellulaires. Le flambage de plastique et de flexion des cellules individuelles induit des concentrations de contrainte dans les cellules voisines et provoque à la fois la distorsion et les rotations élastique. Si les cellules voisines ont une résistance comparable, la redistribution des contraintes résultant sera suffisante pour localiser la déformation dans une couche entière, des cellules normales à l'axe de chargement. Cependant, ces souches doivent être insuffisante pour provoquer une instabilité au flambage dans des cellules contiguës le long de l'axe de chargement, peut-être parce que un élément élastique est retenu.

Résultats (Français) 3:

La déformation élastique, qui se produit dans la première étape de la courbe charge-déplacement, est due à la courbure des bords, de l'élongation des parois cellulaires et la pression du gaz piégé dans les cellules. Dans les échantillons correspondant aux points B et B', pour les différents type de mousse a étudié la déformation n'est pas visible (voir fig. 10 et Fig.12). Cette déformation est presque, réversibleEt elle se fait de façon homogène tout au long de l'échantillon. Dans cette phase, les régions à élastiques supérieures ou inférieures de la déformation n'ont pas été observés, c'est, il n'est pas possible de localiser le début de la déformation sur les images montrées.. Cette déformation n'est pas uniforme en raison de la structure irrégulière de la mousse (la distribution de la taille des pores, gradient de densité, l'épaisseur des parois cellulaires différents, etc.),Comme illustré dans la Fig. 3 et Fig. 4. La légère pente (voir fig. 9 et Fig. 11) qui caractérise cette région peuvent être liées à la compression du fluide piégé dans les cellules, ou la présence de contraintes de traction dans les parois cellulaires. La pente augmente avec la densité de la mousse (voir tableau 1). L'effondrement initial commence dans un petit groupe de cellules.La défaillance initiale apparaît dans la région avec la plus faible densité locale de l'échantillon.

un effondrement progressif des cellules a été observée dans le stade "plateau" de la courbe de charge déplacement, comme illustré par les points C, D et F de la Fig. 10 Et c', D' et F' dans Fig. 12 (voir aussi Fig. 9 et Fig. 10). Après avoir atteint la limite d'élasticité, l'effondrement des cellules commence,Principalement par déformation (étirement), rotation et/ou coulissantes des bords et des parois cellulaires, avec déformation permanente (voir points C et C' en Fig. 10 et Fig. 12, respectivement). Les mécanismes sont illustrées schématiquement Fig. 14. La cellule distorsion survient à plusieurs cellules le long d'une bande de déformation du matériau. Les distorsions impliquent des phénomènes basée sur la géométrie et au matériau non linéarités :(i) le flambage en plastique se manifeste soudainement à travers les parois cellulaires suivie par plasticité localisée et (ii) en flexion d'une cellule au moins dans chacune des cellules sensibles. Malgré ces mécanismes inélastique, - les cellules ne s'effondrera pas. Ces cellules plus sensibles à des distorsions sont de forme elliptique et contiennent des parois cellulaires incurvé.Le flambage en plastique et la flexion des cellules individuelles induit la souche concentrations dans les cellules voisines et les causes à la fois distorsion élastique et rotations. Si les cellules avoisinantes ont une puissance comparable, le stress qui en résulte la redistribution seront suffisantes pour localiser la déformation dans l'intégralité d'une couche de cellules, normale à l'axe de chargement. Toutefois,Ces souches doivent être insuffisante pour causer une instabilité de flambage en cellules contiguës le long de l'axe de chargement, peut-être parce qu'une partie élastique est conservé.